第四百四十九章 我徐云从不开挂

般情况下，这种特殊粒子非常少见。
目前会出现这种情况的微粒一一包括亚原子在内，有且只有七枚：
N1675。
Σ1241。
N1880。
Ω2380。
Ω2470。
△2200。
以及Pc4457。（可见pdglive官网）
而眼下的基础微粒数虽然才61种，但根据衰变参数和极点结构却可以分出大量的分支：
比如∧超子就有23种，编号跨度从1380一直到了2585。
而∧超子所隶属的重子又有八种。
例如N、Ω、△等等.....
这些亚原子粒子零零散散加在一起，总数足足有9643颗一一这是的官方数据，搜索pdglive即可查阅。
因此在时间相对紧迫的情况下，威腾等人便下意识忽略了这个小概率的情况。
这不是说他们能力不足或者马虎大意，而是需要考虑的问题太多了，这种低概率情形的优先级非常靠后。
比如此前提及过许多次的自旋，比如说空间角分布的态....这些都是需要考虑到的细节。
其实不止是威腾，徐云自个儿也纳闷呢。
他一开始压根没去想这个细节，他考虑的是能不能从全同效应入手，争取计算出一些那颗未知粒子的属性。
结果不知咋回事。
在某个很短的时间里，他的脑海中跟冒了奶似的啥都想不了，就偏偏想到了孤位基失的畸变的事儿。
或许这就是传说中的灵光一闪吧......
总而言之。
这个疏忽虽然没那么明显，却险些致命。
好在徐云提了个醒，否则后果真的不堪设想。
想到这里。
威腾连忙朝徐云投去了一道感激的目光，重重握住了他的手：
“太感谢你了，徐云博士！”
徐云很是谦虚的笑了笑：
“威腾教授，您客气了，这是我应该做的，咱们时间有限，还是争取先把问题给解决了吧。”
威腾显然也明白时间紧迫，于是便也很果决的松开了徐云的手。
不过在松手前的一秒钟时间里，他在手掌上略微施加了些许力气，一切尽在不言中。
随后威腾沉吟片刻，转头看向了希格斯：
“希格斯先生，现在可能需要您帮个忙了。“
此前提及过。
希格斯本人因为希格斯粒子而获得了出圈的名声和诺奖，但他获得荣誉的本质原因，其实是发现了希格斯机制。
希格斯粒子只是希格斯机制的证明，技术性上后者显然更高一些。
在眼下本征态框架之一出现问题的情况下，希格斯自然是当之无愧的补漏人选。
用网络上的话来说就是专业对口。
如今已经93岁的希格斯仅仅比杨老年轻七岁，精神头同样不算特别好，看上去有些焉不拉即的。
不过在听到威腾的请求后。
希格斯还是很给面子的打起了精神，来到桌边拿起笔，认真的演算了起来。
威腾他们的失误主要在于丢失了部分简并信息，基础数据上倒是没多大问题。
因此很快。
希格斯便写下了一个全新的组态：
L，(2S+1)，J
ab=Re[Aei(wt+α)Bei(wt+β)]=ABcos(2wt+α+β)
[t，k]= meshgrid(tVe)
?ab?=τ1∫0τabdt=21ABcos(α+β)=Re[21AeiαBe?iβ]=21Re[ab?]
第一个数值代表角频率，后续则是实部方面的优化，完美的对这些特殊粒子的波函数进行了优化。（参考自温伯格的笔记，去世后才被整理公布的，如果温伯格没有去世，我其实很想安排他亲笔写出来）
随后威腾等人凑着脑袋研究了公式几秒钟，周绍平忽然轻咦了一声：
“咦....如果按照这个修正组态来计算，‘冥王星’粒子的基底倒是好定，但它在动量空间的等能面似乎就有些困难了......”
动量空间的等能面。
也就是所谓的费米面。
费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中，后来便扩展到了电子模型，近些年常见于固体材料范畴。
比如半导体。
半导体实际的能态结构是受到周期势场微扰给出的能带，比如价带、导带等等，电子填到哪里算哪里。
对于半导体来说，价带几乎填满，最高填充位置就是价带顶。
同时根据粒子数，就能确定费米面。
不过这个概念同样适用于部分高能物理框架，因为它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动。
电子对应λ=h/p，所以在导体中形成驻波。
接着根据波失量的定义，就可以确定单个电子所处的驻波的波失量值。
所以这玩意儿也符合一个分布，叫做费米狄拉克分布，属于波粒二象性的一个范畴。