第194章 今天,在座的都是小学生
“杨米尔斯理论描述了规范场的动力学,具体表现为规范场的场强张量满足的方程,想要直接求解是极为困难的,不管是现有的数学工具,又或者我之前证明杨米尔斯方程解存在性的切分法,都不足以完整这个任务,所以只能另辟蹊径。
为此,我设计了一种比较特殊的代数结构,我将之命名为超螺旋空间代数。为了能够顺利求解,我所做的第一步是在超螺旋空间代数中重新解释规范场的动力学。
所以接下来我需要大家理解这几个基础概念,超螺旋规范协变导数、规范场的超螺旋场强张量、空间规范场的源项、跟几个重要的仅在超螺旋空间生效的曲率参数……”
没有刻意的让现场安静下来,当乔泽走到黑板上开始板书,嘴里开始介绍他最新的研究成果开始,嘈杂的现场便立刻安静了下来,所有人的目光都聚集在那块大屏幕上。
尤其是前排的那些大佬们……
在这一刻,有种大脑炸裂的感觉!
果然!
是新的数学!
当然这才显得合理。
因为任何已知的数学工具,一众被这个命题所吸引的数学家们早已经尝试过了,根本不可能解决这个问题。
但超螺旋空间代数?
这个跨度是不是太大了?
“好了,理解了这些数学概念,现在我们就可以将杨米尔斯方程进行变化了,就好像大家所熟悉的傅里叶变化。这一步非常简单,原杨米尔斯方程在超螺旋代数空间里的变化式如下:
[ D\mu F^{\mu\nu}+\alpha \nabla\mu(\beta F^{\mu\nu})= j^\nu ]。”
……
台下一众数学大牛们,呆呆的看着大屏幕上的推导过程。
其中许多人似乎重新找回了曾经上学时的感觉。
唯一的问题是,绝大多数人已经过了学习的年纪,接受新知识的能力明显下降的厉害,台上的乔泽也完全没有照顾这些老人家的想法,不止是下笔飞快,能用一句话讲完的东西,他也懒得再多补充一句。
至于今天参会的诸多学生,大脑还很年轻,本该能跟上节奏,问题又在于知识储备严重不足。
虽然超螺旋空间代数是个全新的代数领域,但这一代数领域是建立在前人的代数几何知识基础之上的。
如果不对希伯尔特空间、量子力学中描述系统的哈密顿量、拓扑物态学、拓扑绝缘体等等学科有深入了解,同样也很难理解超螺旋空间代数里的这些所谓“简单概念”。
尤其是关于超高维计算的部分,在超螺旋空间代数中进行高阶乘法运算极为抽象。
遗憾的是,乔泽或许是极为优秀的学者,但显然并不是一位称职的教授,他甚至压根就没理会过台下一众人是否能听懂他讲的东西。
“接下来就是关于超螺旋空间代数的几个重要公式,首先是超螺旋导数的泰勒展开,我们假设(D)是超螺旋代数空间中的超螺旋导数操作,那么对于任意光滑函数(),超螺旋导数泰勒展开可以写为:
[ (x +\delta x)= (x)+ D(x)\delta x +\rac{1}{2} D^2(x)(\delta x)^2 +\ldots ]
在这里(D^2)表示超螺旋导数的二阶。由此,我们可以计算出场强张量的超螺旋展开:
考虑超螺旋代数空间中的规范场(A^\mu),其场强张量为(F^{\mu\nu}= D^\mu A^\nu D^\nu A^\mu)。则场强张量的超螺旋展开可以表示为:
[ F^{\mu\nu}(x)= F^{\mu\nu}0(x)+ D F^{\mu\nu}0(x)\delta x +\rac{1}{2} D^2 F^{\mu\nu}0(x)(\delta x)^2 +\ldots ]
这里,(F^{\mu\nu}0)是规范场的初始场强张量。接下来则是超螺旋空间的曲率张量展开,考虑超螺旋代数空间的曲率张量(R),它可以表示为超螺旋导数的交换子。则曲率张量的展开可以写为:
[ R(x)= R0(x)+ DR0(x)\delta x +\rac{1}{2} D^2R0(x)(\delta x)^2 +\ldots ]
重点来了,(R0)是超螺旋代数空间的初始曲率张量,接下来就是根据这些公式对超螺旋场进行微分操作,从而得到这一个结果:
[ D(x)=\lim{\delta x o 0}\rac{(x +\delta x) (x)}{\delta x}]……”
唰唰唰……
乔泽在黑板上飞快的写下着一连串的展开公式时,台下终于变得不再安静。
“神呐……我要抗议!难道就不能讲慢点?”
当第一个人开始突然叫出声,立刻引来了诸多附和声。
“不对,这根本不是讲得快或慢的问题!要让人理解这种全新的数学体系,就不该直接用难度如此高的例题!应该